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@@ Linea 9: / Linea 9: @@
 Le tensioni nominali da utilizzarsi per il calcolo delle teoriche a bordo foro valgono:
   * casi **a** e **c**: $\sigma_\mathrm{n} = \sigma \frac{w}{w-d} \approx \sigma$
-  * caso **b**, per il calcolo a bordo foro: $\sigma_\mathrm{n} = \sigma \frac{d/2}{w} \approx 0$ per l'andamento a farfalla lineare delle tensioni flessionali, cfr. Eg. (5.1.4) p. 318.
+  * caso **b**, per il calcolo a bordo foro: $\sigma_\mathrm{n} = \frac{\sigma \frac{w^2 h}{6}}{\left( \frac{w^3 h}{12} - \frac{d^3 h}{12} \right) \frac{2}{d}  } \approx \sigma \frac{d}{w} \approx 0$ per l'andamento a farfalla lineare delle tensioni flessionali, cfr. Eg. (5.1.4) p. 318.
 I fattori di forma valgono
@@ Linea 90: / Linea 90: @@
 ==== Secondo svolgimento valutato come corretto ====
-Si valuta in funzione del carico di combustione $Q$ la tensione tagliante al passaggio di portata, ottenendo
+Si valuta in funzione del carico di combustione $Q$ la tensione tagliante al passaggio di portata, ottenendo dalla Eq. (3.2.24)
-$$\tau_T=\frac{4}{3}\left(1+\frac{1}{\eta +\frac{1}{\eta}}\right)\frac{\frac{Q}{2}}{\left(1-\eta^2\right)\frac{\pi d_e^2}{4}}=\lambda_T \frac{Q}{d_e^2}$$
+$$\tau_T=\lambda_T \left(\frac{d_i}{d_e},\frac{l}{d_e}\right) \frac{Q}{d_e^2}$$
-Si valuta in funzione dello stesso carico di combustione $P^{\prime\prime}$ la tensione ovalizzante, ottenendo
+Si valuta in funzione dello stesso carico di combustione $P^{\prime\prime}$ la tensione ovalizzante, ottenendo dalle Eq. (3.2.4-6)
-$$\sigma_o=\frac{ \sqrt{3}}{ \sqrt{\pi}\left(1-\eta\right)^\frac{3}{2} \sqrt{\eta^2+1}}\frac{Q}{d_e^2}=\lambda_o \frac{Q}{d_e^2}$$
+$$\sigma_o=\lambda_o\left(\frac{d_i}{d_e},\frac{l}{d_e}\right) \frac{Q}{d_e^2}$$
 Facoltativamente, può essere valutata anche la componente di tensione indotta dall'azione dello sforzo normale, vedasi Eq. (3.2.25) e (3.2.31),
-$$\sigma_N=\frac{Q}{2 l t} = $$
+$$\sigma_N=\lambda_N \left(\frac{d_i}{d_e},\frac{l}{d_e}\right) \frac{Q}{d_e^2};$$
+tale componente -- in quanto normalmente piccola -- potrebbe essere ignorata in un calcolo di prima approssimazione.
+A questo punto, in analogia con Eq. (3.2.32) p. 822 si scrive
+$$\left(
+\left(
+ \frac{\lambda_o}{\sigma_\mathrm{f,crit, orig.}}
+\underbrace{
++\frac{\lambda_N}{\sigma_\mathrm{N,crit, orig.}}
+}_\mathrm{facoltativo}
+\right)^2
++\left(
+\frac{\lambda_T}
+{\tau_\mathrm{crit, orig.}}
+\right)^2\right)\left(\frac{Q}{d_e^2}\right)^2
+=\frac{1}{n^2}$$
+da cui si ricava, posto $n=1$, $Q$.